Web of Science®
ФТИ в 2000–20 гг.
Статей 24970
Цитируемость
суммарная 322232
на статью 12.9
Индекс Хирша 168
G-индекс 284
Scopus®
ФТИ в 2000–20 гг.
Статей 27989
Цитируемость
суммарная 345341
на статью 12.3
Индекс Хирша 177
G-индекс 295
Основные достижения
Отчет ФТИ 2020
 

Основные достижения 2012 года

Перечень 

Электродинамика слоистых полупроводниковых структур для квантовых каскадных лазеров

Богданов,АА; Сурис,РА
сектор теоретических основ микроэлектроники (Зегри,ГГ)

Представлены результаты теоретического анализа резонаторов квантовых каскадных лазеров. В рамках единого подхода получена структура мод и спектр потерь электромагнитного излучения на свободных носителях. Показано, что важнейшую роль в формировании мод и спектра потерь играет присущая каскадным лазерам слоистая структура и, как ее следствие, — анизотропия спектра носителей заряда. Продемонстрировано, что в ближнем ИК диапазоне наименьшие потери имеют обычные моды полого волновода, обладающие частотой отсечки. В среднем и дальнем ИК диапазонах — поверхностные плазмон-поляритонные моды. А в терагерцевой области наименьшие потери присущи ленгмюровским модам, представляющим собой плазмонные колебания носителей заряда волноводного слоя, модифицированные его слоистой структурой. Эти результаты важны не только с фундаментальной точки зрения, но и с прикладной, создавая основу для оптимизации структуры каскадных лазеров.

Иллюстрации

Схема устройства квантового каскадного лазера.
Контакты, играющие одновременно роль стенок волновода, изготавливаются из металла или сильно легированного полупроводника.

Пример зонной диаграммы одного периода сверхрешетки квантового каскадного лазера.
J. Faist et al. Science, 264, 553–56 (1994)

Собственные моды резонатора квантового каскадного лазера.
Характерное распределение компоненты поля Ez.
Распределения поля для объемных и объемных плазмон-поляритонных мод очень похожи, но поляритонные моды существенно слабее проникают в обкладки волновода.

Зависиомсть потерь на свободных носителях для собственных мод лазера.
Размерные значение длины волны (l) и потерь (a) соответствуют волноводу толщиной a = 10 мкм.
A. Bogdanov & R. Suris. Physica status solidi (b), 249(5), 885–895 (2012)

Яндекс.Метрика
© 2005–2020 разработка и сопровождение: ОНТИ ФТИ им. А.Ф. Иоффе